Condensats bimodaux (II) : modèle du moment angulaire collectif

Dans la quatrième leçon, nous avons comparé la physique des condensats bimodaux à celle des ensembles symétriques de spins d’une part, et à celle des états cohérents d’un champ en présence d’effet Kerr d’autre part. Nous avons rappelé la définition des états de Dicke d’un ensemble de spins comme états propres de leur moment angulaire collectif. Nous avons également introduit les états cohérents et les états comprimés du moment angulaire. Nous avons établi la relation entre les notions de compression de spin et la compression de quadrature ou du nombre de photons en optique quantique. Nous avons fait le lien entre compression de spin et intrication. Nous avons décrit des méthodes pour préparer des états comprimés en exploitant les collisions entre atomes dans uncondensat bimodal. Nous avons montré comment cela pouvait mener à la création transitoire d’états à fluctuation gelée de la différence du nombre de particules dans les deux états du condensat. La deuxième partie de la leçon s’est intéressée au phénomène d’effondrement et de résurgence de la phase des condensats bimodaux et à l’étude des chats de Schrödinger bosoniques en régime dynamique. Nous avons commencé par décrire les chats de Schrödinger à deux ou plusieurs composantes générés par effet Kerr en optique quantique et montré leur ressemblance avec les chats bosoniques d’un condensat bimodal. Nous avons également analysé l’analogie entre ces chats bosoniques et les états de type GHZ récemment produits dans des chaînes d’ions piégés (voir cours 2005-2006).