La septième et dernière leçon nous a permis d’apporter quelques précisions sur les mesures QND de champs piégé micro-onde et de conclure le cours sur quelques perspectives. Nous avons vu (leçon 6) que la mesure d’une séquence de m atomes traversant un à un une cavité C en étant tous soumis au même déphasage par photon Φ0 réduit progressivement le champ à un état de Fock |n>. Le nombre m augmente comme nm2, où nm est la borne supérieure de n. Nous avons décrit le principe d’une variante de cette expérience, utilisant successivement des atomes soumis à des déphasages Φ0 = π, π/2, π/4…, qui peut déterminer n avec seulement m~log2 nm atomes.
Nous nous sommes intéressé ensuite au premier état intermédiaire du champ, entre l’état initial cohérent et l’état de Fock final. L’action en retour de la mesure QND produit après détection du premier atome une superposition d’états du champ avec 2 phases classiques différentes. Quand Φ0 = π, les composantes de ce « chat de Schrödinger » ont des amplitudes opposées et ne contiennent, suivant l’état final de l’atome, qu’un nombre pair ou impair de photons. En injectant dans C un champ cohérent d’homodynage et en continuant à mesurer de façon QND avec les atomes suivants la parité de n, on reconstruit la fonction de Wigner de ces ‘chats’ et on étudie en temps réel leur décohérence. Nous avons présenté le principe de ces expériences qui ont été décrites plus en détail dans le séminaire de I. Dotsenko qui faisait suite au cours. Nous avons enfin conclu la leçon par la description d’une expérience d’effet Zénon sur un champ mesuré de façon répétée et par une brève présentation des études sur la non-localité que nous comptons effectuer, dans le prolongement de ces expériences, avec deux cavités.
